עקרון העבודה של תצוגת קריסטל נוזלי

עלינו לקבל מקור אור לבן הרוטט לכל הכיוונים, ולתת לו לעבור דרך מקטב ליניארי כדי להפוך לאור מקוטב לינארי הרוטט בכיוון אחד בלבד. אור מקוטב לינארי זה הופך אור טבעי לאור מקוטב לינארי. בגל אור זה פחות מ -50% מהערך ההתחלתי עובר דרך הקוטב. לאחר מכן הזן מדיום בעל תכונות דו -קיפוניות. למדיום זה יש ציר איטי וציר מהיר. כאשר גלי אור נכנסים למדיום זה, יהיה רכיב לאורך הציר האיטי ורכיב לאורך הציר המהיר. כאשר גל האור עובר במדיום זה, נראה את סיבובו של מטוס הקיטוב שהוזכר קודם לכן. מישור הקיטוב של גל האור לפני הכניסה לתווך הוא הכיוון של הקוטב הלינארי, אך עקב שבירת הגביש הנוזלי, לפני שהוא יוצא משכבת ​​הגביש הנוזלי, כיוון מישור הקיטוב שלו סובב בזווית מסוימת על ידי קריסטל נוזלי. בשלב זה, אם קיים קוטב הנקרא אנליזה מבחינה אופטית בקצה השני של שכבת הגביש הנוזלי, חלק מגל האור ייספג. ניתן לחלק את גל האור גם לשני רכיבים בניצב זה לזה, רכיב אחד מקביל לכיוון המנתח, והרכיב השני בניצב אליו. כמובן שהרכיב הניצב לכיוון המנתח ייספג, בעוד שהרכיב השני עובר דרך המנתח. מכאן אנו מקבלים את גל האור העובר דרך הקוטב השני. כיוון הרטט של גל אור זה זהה למישור הרטט המקורי, אך משרעתו מצטמצמת עקב ספיגה חלקית.

ניתן לראות שאם נמצא דרך לווסת את זווית הסיבוב של גל האור בשכבת הגביש הנוזלי ל- 90 °, אז גל האור ייספג לחלוטין במקטב השני, שנראה כמו שדה כהה מן בחוץ. אם מישור הקיטוב של גל האור לא יסובב כלל, הוא יעבור לחלוטין דרך הקוטב השני, והוא ייראה כמו שדה בהיר מבחוץ. שכבת הגביש הנוזלי בעלת כפירה דו -כיוונית היא השולטת בזווית הסיבוב של מישור הקיטוב, שהוא סידור שכבת הגביש הנוזלי ביחס לכיוון התפשטות גלי האור.